Преглед на кодот на Електромагнетна индукција

{{електромагнетизам}}
[[Податотека:42. Електромагнетна индукција.ogv|мини|[[Електромагнетизам|Електромагнетна]] индукција.]]
'''Електромагнетна индукција''' — добивањето на [[електромоторна сила]] низ [[електричен проводник|проводник]] кога истиот е изложен на променливо [[магнетно поле]]. Електромагнетната индукција математички е објаснета преку [[Фарадеев закон за индукција|Фарадеевиот закон за индукција]], именуван по [[Мајкл Фарадеј]] кому му се припишува откривањето на индукцијата во 1831 година.

==Историја==

[[File:Faraday emf experiment.svg|thumb|250px|Дијаграм на кој е прикажана направата наречена Фарадеев железен прстен. Промената на магнетниот тек на левата намотка создава струја во десната намотка.<ref name=Giancoli>{{Наведена книга|last=Giancoli|first=Douglas C.|title=Physics: Principles with Applications|year=1998|pages=623–624|edition=Fifth}}</ref>]]

[[File:Faraday disk generator.jpg|thumb|Фарадеев диск (Погледајте [[хомополарен генератор]])]]

Електромагнетната индукција била откриена независно од [[Мајкл Фарадеј]] во 1831 година и од [[Џозеф Хенри]] во 1832 година.<ref>{{Наведена мрежна страница|title=A Brief History of Electromagnetism|url=http://web.hep.uiuc.edu/home/serrede/P435/Lecture_Notes/A_Brief_History_of_Electromagnetism.pdf}}</ref><ref>{{наведена енциклопедија|encyclopedia=Smithsonian Institution Archives|title=Electromagnetism|url=http://siarchives.si.edu/history/exhibits/henry/electromagnetism}}</ref> Фарадеј бил прв во објавувањето на резултатите од своите опити.<ref>{{Наведена книга|last=Ulaby|first=Fawwaz|title=Fundamentals of applied electromagnetics|edition=5|year=2007|url=http://www.amazon.com/exec/obidos/tg/detail/-/0132413264/ref=ord_cart_shr?%5Fencoding=UTF8&m=ATVPDKIKX0DER&v=glance|publisher=Pearson:Prentice Hall|isbn=0-13-241326-4|page=255}}</ref><ref>{{Наведена мрежна страница|url=http://www.nas.edu/history/members/henry.html|title=Joseph Henry|accessdate=2006-11-30|work=Distinguished Members Gallery, National Academy of Sciences|archive-date=2006-12-09|archive-url=https://web.archive.org/web/20061209134636/http://www.nas.edu/history/members/henry.html|url-status=dead}}</ref> При својот прв демонстрационен опит (29 август, 1831 година<ref name="FaradayDay1999">{{Наведена книга|last1=Faraday|first1=Michael|last2=Day|first2=P.|title=The philosopher's tree: a selection of Michael Faraday's writings|url=http://books.google.com/books?id=ur6iKVmzYhcC&pg=PA71|accessdate=28 August 2011|date=1999-02-01|publisher=CRC Press|isbn=978-0-7503-0570-9|page=71}}</ref>), Фарадеј намотал две жици околу спротивните страни на метален прстен или „[[торус]]“ (поставка слична на денешниот современ [[тороиден трансформатор]]). Врз основа неговата евалуација на неодамнешните откритија за својствата на електромагнетите, тој очекувал по почетокот на протокот на струјата во едната жица, да се создаде бран кој би пропатувал низ прстенот и на тој начин би се создал електричен ефект на спротивната страна. Тој приклучил една од жиците во [[галванометар]], и набљудувал додека ја прикачувал другата жица на батеријата. Навистина, тој забележал транзиентна струја (која ја нарекол „бран од електрицитет“) кога ја поврзал жицата со батеријата, и уште една транзиентна струја кога ја откачил жицата од батеријата.<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 182-3</ref> Оваа индукција се должи на промената на [[магнетен тек|магнетниот тек]] кој настанувал кога батеријата се вклучувала и исклучувала.<ref name=Giancoli/> За два месеци, Фарадеј изнашол уште пројави на електромагнетната индукција. На пример, тој забележал транзиентна струја кога низ намотка брзо минувал со прачкест магнет, а со вртење на бакарен диск во близина на прачкест магнет со лизгачки електричен проводник генерирал постојана ([[еднонасочна струја|DC]]) струја („Фарадеев диск“).<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 191–5</ref>

Фарадеј ја објаснил електромагнетната индукција употребувајќи го концептот кој го нарекол [[силови линии]]. Сепак, научниците од тој период ги одбиле овие негови теориски идеи, најмногу поради тоа што истите не биле запишани математички.<ref name=Williams510>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 510</ref> Исклучок бил [[Џејмс Клерк Максвел|Максвел]], кој ги искористил Фарадеевите идеи како основа за неговата квантитативна електромагнетна теорија.<ref name=Williams510/><ref>Maxwell, James Clerk (1904), ''A Treatise on Electricity and Magnetism'', Vol. II, Third Edition. Oxford University Press, pp. 178–9 and 189.</ref><ref name="IEEUK">[http://www.theiet.org/about/libarc/archives/biographies/faraday.cfm "Archives Biographies: Michael Faraday", The Institution of Engineering and Technology.]</ref> Во Максвеловиот модел, временско менливата одлика на електромагнетната индукција се изразува како диференцијална равенка која [[Оливер Хевисајд]] ја нарекол Фарадеев закон иако е незначително поразлична од првичниот запис на Фарадеј и истата не го опишува [[#Фарадеевиот закон како две различни појави|променливото ЕМП]]. Хевисајдовиот облик (Погледајте ја [[#Максвел–Фарадеева равенка|Максвел-Фарадеевата равенка подолу]]) е обликот кој денес е препознатлив во групата на равенки познати под името [[Максвелови равенки]].

[[Хајнрих Ленц]] го запишал законот именуван со неговото име во 1834 година, за да го опише „текот низ колото“. Ленцовиот закон ја определува насоката на индуцираната електромоторна сила и струјата која се добива од електромагнетната индукција. (Појава објаснета со примери во долниот дел од статијата).

По објавувањето на овие закони следеле многу откритија на различни направи и уреди кои ја користеле магнетната индукција.

[[Image:Induction experiment.png|thumb|300px|Фарадеевиот опит кој ја прикажува индукцијата меѓу намотки од жица: течната батерија ''(десно)'' обезбедува струја која претекува низ помалата намотка ''(A)'', со што се создава магнетно поле. Кога намотките се неподвижни, не се создава струја. Но кога помалата намотка се придвижува во и надвор од поголемата намотка ''(B)'', магнетниот тек низ поголемата намотка се менува, со што се создава струја која може да се определи со помош на галванометар ''(G)''.<ref>[http://books.google.com/books?id=JzBAAAAAYAAJ&pg=PA285 Poyser, Arthur William (1892), ''Magnetism and electricity: A manual for students in advanced classes'']. London and New York; Longmans, Green, & Co., p. 285, fig. 248. Retrieved 2009-08-06.</ref>]]

==Фарадеевиот закон и Максвел-Фарадеевата равенка==
{{Главна статија|Фарадеев закон за индукција}}

Законот во физиката кој ги опишува процесите на електромагнетната индукција е познат како Фарадеев закон за индукција и наjраспространетиот облик на овој закон вели дека индуцираната електромоторна сила во секое затворено електрично коло е еднаква на [[извод од времето|стапката на промена]] на [[магнетен тек|магнетниот тек]] опфатен од тоа коло.<ref name="Jordan & Balmain (1968)">"Faraday's Law, which states that the electromotive force around a closed path is equal to the negative of the time rate of change of magnetic flux enclosed by the path"{{Наведена книга| last=Jordan|first= Edward |last2=Balmain|first2=Keith G.| title = Electromagnetic Waves and Radiating Systems | edition=2| page = 100| publisher = Prentice-Hall| date = 1968}}</ref><ref name="Hayt (1989)">"The magnetic flux is that flux which passes through any and every surface whose perimeter is the closed path"{{Наведена книга| last = Hayt| first = William| title = Engineering Electromagnetics | edition=5| page = 312| isbn = 0-07-027406-1| publisher = McGraw-Hill| date = 1989}}</ref> Или запишано математички,

:<math>\mathcal{E} = -{{d\Phi_\mathrm{B}} \over dt} \ </math>,

каде <math>\mathcal{E}</math> е [[електромоторна сила|електромоторната сила]] (ЕМС) и Φ<sub>B</sub> е [[магнетен тек]]. Насоката на електромоторната сила е определена со [[Ленцовиот закон]]. Овој облик на Фарадеевиот закон строго важи само кога затвореното коло е намотка од бесконечно тенка жица,<ref name=Feynman>"The flux rule" is the terminology that Feynman uses to refer to the law relating magnetic flux to EMF.{{Наведена книга|author=Richard Phillips Feynman, Leighton R B & Sands M L|title=The Feynman Lectures on Physics|year=2006|page=Vol. II, pp. 17-2|publisher=Pearson/Addison-Wesley|location=San Francisco|url=http://books.google.com/?id=zUt7AAAACAAJ&dq=intitle:Feynman+intitle:Lectures+intitle:on+intitle:Physics|isbn=0-8053-9049-9|nopp=true}}{{Мртва_врска|date=January 2023 |bot=InternetArchiveBot |fix-attempted=yes }}</ref> и истиот е неважечки при други услови. Поинаков облик на законот е [[Максвел–Фарадеева равенка|Максвел-Фарадеевата равенка]] (опишана [[#Максвел–Фарадеева равенка|подолу]]), која важи при сите услови.

За цврсто намотан [[намотка|омот од жица]], составен од идентичен број на навивки ''N'', при што низ секоја минува подеднаков магнетен тек, се добива електромоторна сила определена со равенството<ref>Essential Principles of Physics, P.M. Whelan, M.J. Hodgeson, 2nd Edition, 1978, John Murray, ISBN 0-7195-3382-1</ref><ref>{{Наведена мрежна страница|last=Nave|first=Carl R.|title=Faraday's Law|url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/electric/farlaw.html|work=HyperPhysics|publisher=Georgia State University|accessdate=29 August 2011}}</ref>

:<math> \mathcal{E} = -N {{d\Phi_\mathrm{B}} \over dt} </math>

Фарадеевиот закон за индукција го искористува [[магнетен тек|магнетниот тек]] Φ<sub>B</sub> низ хипотетична површина Σ чија граница е празнината во намотката. Бидејќи празнината може да се придвижува се запишува Σ(''t'') за површината. Магнетниот тек е определен од [[површински интеграл|површинскиот интеграл]]:

::<math> \Phi_\mathrm{B} = \iint\limits_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(\mathbf{r}, t) \cdot d \mathbf{A}\ , </math>

каде ''d'''''A''' е елемент од површинската област на подвижната површина Σ(''t''), '''B''' е магнетното поле, и '''B'''·''d'''''A''' е [[скаларен производ|скаларниот производ]]. Попросто кажано магнетниот тек низ празнината на намотката е пропорционален на бројот на [[линии на поле|линиите на магнетниот тек]] кои минуваат низ таа празнина.

Кога текот се менува—поради промената на '''B''', или пак поради придвижувањето на празнината или нејзиното изменување, или пак двата настана истовремено, Фарадеевиот закон за индукција вели дека на празнината во намотката ѝ е потребна [[електромоторна сила|ЕМС]], <math>\mathcal{E}</math>, определена од достапната енергија на единица полнеж кој изминал еднаш низ празнината на намотката.<ref name=Feynman/><ref name=Griffiths2>{{Наведена книга|author=Griffiths, David J.|title=Introduction to Electrodynamics|url=http://www.amazon.com/gp/reader/013805326X/ref=sib_dp_pt/104-2951702-6987112#reader-link|edition=Third|pages=301–303|publisher=Prentice Hall|year=1999|location=Upper Saddle River NJ|isbn=0-13-805326-X}}</ref><ref>Tipler and Mosca, ''Physics for Scientists and Engineers'', p 795, [http://books.google.com/books?id=R2Nuh3Ux1AwC&pg=PA795 google books link]</ref><ref>Note that different textbooks may give different definitions. The set of equations used throughout the text was chosen to be compatible with the special relativity theory.</ref> Еднакво на ова е и дека напонот кој би се измерил при сечењето на жицата за да се создаде [[електрично коло|отворено коло]], и да се прикачи [[волтметар]] на краевите.

Според [[Лоренцова сила|Лоренцовата сила]] (во [[SI единици]]),

:<math> \mathbf{F} = q \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) </math>

ЕМС на празнината во намотката е:

:<math>\mathcal{E} = \frac{1}{q} \oint_{\mathrm{wire}}\mathbf{F}\cdot d\boldsymbol{\ell} = \oint_{\mathrm{wire}} \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\right)\cdot d\boldsymbol{\ell}</math>

каде '''E''' е [[електрично поле|електричното поле]], '''B''' е [[магнетно поле|магнетното поле]] (познат и како густина на магнетниот тек, магнетна индукција), d'''ℓ''' е бескрајно мала [[лачна должина]] од жицата, и [[линиски интеграл|линискиот интеграл]] се пресметува по должината на жицата.

===Максвел-Фарадеева равенка===

[[Image:Stokes' Theorem.svg|thumb|right|Приказ на Келвин-Стоксовата теорема за површина '''Σ''' ограничена со '''∂Σ''' и насока ''' ''n'' ''' определена со [[правило на десната рака|правилото на десната рака]].]]

Максвел-Фарадеева равенка е воопштување на Фарадеевиот закон кои тврди дека временски променливото магнетно поле е придружено со просторно променливо, [[запазувачко векторско поле|запазувачко]] електрично поле, и обратно. Максвел-Фарадеева равенка гласи:

{{Equation box 1
|indent =:
|equation = <math>\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>
|cellpadding
|border
|border colour = #50C878
|background colour = #ECFCF4}}

каде <math>\nabla\times</math> е [[ротор (математика)|ротор]] [[линиски оператор|оператор]] и каде повторно '''E'''('''r''', ''t'') е [[електрично поле|електричното поле]] и '''B'''('''r''', ''t'') е [[магнетно поле|магнетното поле]]. Овие полиња може да се функции од местоположбата '''r''' и времето ''t''.

Максвел-Фарадеева равенка е една од четирите [[Максвелови равенки]], и поради тоа има важна улога во теоријата на [[класичен електромагнетизам|класичниот електромагнетизам]]. Истиот може да се запише и во '''интегрален облик''' со употреба на [[Келвин-Стоксова теорема|Келвин-Стоксовата теорема]]:<ref name=Harrington>{{Наведена книга|author=Roger F Harrington|title=Introduction to electromagnetic engineering|year=2003|page=56|publisher=Dover Publications|location=Mineola, NY|isbn=0-486-43241-6|url=http://books.google.com/?id=ZlC2EV8zvX8C&pg=PA57&dq=%22faraday%27s+law+of+induction%22}}</ref>

{{Equation box 1
|indent =:
|equation = <math> \oint_{\partial \Sigma} \mathbf{E} \cdot d\boldsymbol{\ell} = - \int_{\Sigma} \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} \cdot d\mathbf{A} </math>
|cellpadding
|border
|border colour = #50C878
|background colour = #ECFCF4}}

каде, како што е прикажано:
:'''Σ''' е површината ограничена со контура '''∂Σ''',
:'''E''' е електричното поле, '''B''' е [[магнетно поле|магнетното поле]].
:d'''ℓ''' е [[бесконечно мал]] векторски елемент од контурата '''∂Σ''',
:d'''A''' е бесконечно мал векторски елемент од контурата '''Σ'''. Ако насоката е [[ортогоналност|ортогонална]] на дел од површината, величината е областа на бесконечно малиот дел од површината.

Истовремено d'''ℓ''' и d'''A''' имаат неопределен знак,за да се определи точниот знак, се користи [[правило на десната рака|правилото на десната рака]], на начинот објаснет во [[Келвин-Стоксова теорема|Келвин-Стоксовата теорема]]. За рамна површина Σ, се определува позитивна насока на елементот ''d'''''ℓ''' на закривената ∂Σ со помош на правилото на десната рака, при што прстите на десната рака ја определуваат насоката и палецот е во насока '''n''' нормална на површината Σ.

Интегралот околу '''∂Σ''' се нарекува ''интеграл на патот'' или ''[[линиски интеграл]]''.

==Примена==

Принципите на електромагнетната индукција се применети кај многу уреди и системи вклучувајќи ги:
{{Столбови-список|3|
* [[Струјомерна клешта]]
* [[Електричен генератор]]
* [[Електромагнетно обликување]]
* [[Графички таблет]]
* Мерачи на [[Холов ефект|Холовиот ефект]]
* [[Индукциони шпорети]]
* [[Индукционен мотор]]
* [[Индукционо запечатување]]
* [[Индукционо заварување]]
* [[Индуктивно полнење]]
* [[Намотка]]
* [[Магнетен текометар]]
* [[Механички напојувана батерија]]
* [[Ровландов прстен]]
* [[Транскранијална магнетна стимулација]]
* [[Трансформатор]]
* [[Безжичен пренос на енергија]]
}}

===Електричен генератор===
{{Главна статија|Електричен генератор}}

[[Image:Spindle.PNG|thumb|300px|Правоаголна жичена рамка која се врти со аголна брзина ω радијално магнетно поле насочено нанадвор '''B''' со непроменлива величина. Колото е целосно образувано од четките кои имаат допир со горниот и долниот диск, кои пак имаат проводен раб. Станува збор за поедноставен облик на ''тапанест генератор'']]

ЕМС добиена преку Фарадеевиот закон за индукција поради релативното движење на колото и магнетното поле е појавата која ги опишува [[електричен генератор|електричните генератори]]. Кога [[магнет|постојан магнет]] е придвижен во близина на проводник, или обратно, се создава електромоторна сила. Ако жицата е поврзана на [[потрошувач (физика)|потрошувач]], ќе протече струја, односно се создава [[електрична енергија]], претворајќи ја механичката енергија или движењето во електрична енергија. На пример, ''тапанестиот генератор'' е опишан на сликата десно. Поинаков облик на оваа идеја е [[хомополарен генератор|Фарадеев диск]], прикажан во упростен облик десно.

При примерот со Фарадеевиот диск, дискот се ротира во постојано магнетно поле нормално на дискот, со што се предизвикува проток на струја во радијалниот крак поради постоењето на Лоренцова сила. Интересно е да се согледа и разбере како со помош на механичка работа се создава електрична енергија. Кога добиената електрична струја протекува низ проводниот раб, се создава магнетно поле преку [[Амперов закон|Амперовиот закон]] (означен со „индуцирано B“ на сликата). Работ на тој начин постанува [[електромагнет]] кој се противи на вртењето на дискот (пример за [[Ленцов закон|Ленцовиот закон]]). На другиот крај од сликата, повратната струја протекува од вртечкиот крак низ другата страна од работ до долната четка. Магнетното поле добиено на овој начин се противи на применетото магнетно поле, тежнеејќи да го ''намали'' протекот од таа страна на колото, спротивставувајќи се на ''зголемувањето'' на текот поради вртењето. На поблиската страна на сликата, повратната струја тече од вртечкиот крак низ поблиската страна на работ и повратната струја протекува од вртечкиот крак низ блиската страна на работ до долната четка. Добиеното магнетно поле го ''зголемува'' текот на оваа страна од колото, со што се спротивставува на ''намалувањето'' на текот поради вртењето. На тој начин, двете страни на колото создаваат ЕМС која се противи на вртењето. Енергијата потребна за да се одржи движењето на дискот, покрај оваа реактивна сила, е точно еднаква на енергијата добиена (плус изгубената енергија поради [[триење]], [[Џулови закони|Џуловите закони]], и други потрошувачи). Овие појави се чести за сите генератори кои ја претвораат [[механичка енергија|механичката енергија]] во електрична енергија.

===Електричен трансформатор===
{{Главна статија|трансформатор}}

Кога електричната струја во рамката на жицата се менува, променливата струја создава магнетно поле. Втора жица која е на дофат на ова магнетно поле ќе ја почувствува оваа промена на магнетното поле, како промена на заедничкиот магнетен тек, ''d'' Φ<sub>B</sub> / ''d t''. Па така, електромоторната сила добиена во втората рамка се нарекува '''индуцирана ЕМС''' или '''трансформаторска ЕМС'''. Ако двата краеви од оваа рамка се поврзани со потрошувач, ќе протече струја.

===Магнетен текометар===
{{Главна статија|Магнетен текометар}}

Фарадеевиот закон се користи за мерење на текот на електропроводните течности и кашести маси. Овие инструменти се наречени магнетни текометри. Индуцираниот напон ℇ во магнетното поле ''B'' под дејство на проводната течност која се движи со брзина ''v'' се определува со:

:<math>\mathcal{E}= - B \ell v,</math>

каде ℓ е растојанието меѓу електродите на магнетниот текометар.

==Вртложни струи==
{{Главна статија|Вртложни струи}}

Проводници (со конечни димензии) движејќи се низ постојано магнетно поле, или пак истите се неподвижни низ променливо магнетно поле, ќе создадат електрични струи во нивната внатрешност. Овие индуцирани вртложни струи се непосакувани, бидејќи создаваат топлина преку отпорот на проводникот.
Постојат бројни методи кои се употребуваат за да се спречат овие непосакувани индуктивни ефекти.
* Електромагнетите во електричните мотори, генератори и трансформатори не користат цели парчиња на метали, туку се користат тенки листови на метални плочи, наречени ''ламинати''. Овие тенки плочи ги намалуваат вртложните струи на начин опишан подолу.
* Индуктивните намотки во електрониката вообичаено користат [[магнетно јадро|магнетни јадра]] за да се намалат крајно непосакуваните вртложни струи. Тие се мешавина од метален прав и смола која се користи за одржување на обликот. Смолата го попречува создавањето на вртложни струи низ металот во прав.

===Електромагнетни тенки метални листови===

[[File:Hawkins Electrical Guide - Figure 292 - Eddy currents in a solid armature.jpg|300px|left]]

Вртложните струи настануваат кога цврста метална маса се врти во магнетно поле, бидејќи надворешниот дел пресекува повеќе силови линии отколку внатрешниот дел, па оттука создадената електромоторна сила не е постојана, па настанува поврзување на точките со највисок и најмал потенцијал. Вртложните струи трошат голем дел од енергијата и честопати предизвикуваат несакани порасти на температурата.<ref name="Imagesand"><cite>Images and reference text are from the public domain book: [[Hawkins Electrical Guide]], Volume 1, Chapter 19: Theory of the Armature, pp. 272–273, Copyright 1917 by Theo. Audel & Co., Printed in the United States</cite></ref>
{{среди}}

[[File:Hawkins Electrical Guide - Figure 293 - Armature core with a few laminations showing effect on eddy currents.jpg|300px|left]]

На овој пример се прикажани само пет реда на тенки метални плочи, како и приказот на поделбата на вртложните струи. Во практиката, бројот на тенките метални плочи се движи од 40 до 66 на инч со што загубата од вртложните струи се сведува на само еден процент. Иако плочите можат меѓу нив да имаат изолатор, напонот е толку мал што природната рѓа или оксид на плочите е доволен да го спречи протокот на струја низ металните плочи.<ref name="Imagesand" />
{{среди}}

[[File:Small DC Motor pole laminations and overview.jpg|300px|left]]

На сликата се забележува ротор со пречник од 20mm од еднонасочен мотор кој се користи кај CD-плеерите. Може да се забележат металните плочи на електромагнетните полови со кои се ограничуваат индуктивните загуби.
{{среди}}

===Несакана индукција во самите индуктори===

[[File:Hawkins Electrical Guide - Figure 291 - Formation of eddy currents in a solid bar inductor.jpg|300px|left]]

На овој цртеж, исполнета бакарна прачка индуктор поставена на вртежна арматура минува под врвот на полот N на полето на магнетот. Се забележува нееднаквата распределба на силовите линии низ прачкестиот индуктор. Магнетното поле се сконцентрирано и со тоа појако на левиот раб од бакарната прачка (a,b) додека пак полето е послабо на десниот раб (c,d). Бидејќи и двата краја на прачката се движат со иста брзина, оваа разлика на јачината на полето низ прачката создава вртложни струи во самата бакарна прачка.<ref><cite>Images and reference text are from the public domain book: [[Hawkins Electrical Guide]], Volume 1, Chapter 19: Theory of the Armature, pp. 270–271, Copyright 1917 by Theo. Audel & Co., Printed in the United States</cite></ref>

Направите со голема потрошувачка како што се електричните мотори, генератори и трансформатори користат голем број на мали проводници кои се сврзани паралелно за да се избегнат вртложните струи кои би се создале во големите проводници. Истото начело е применето кај трансформаторите со поголема моќност од честота, на пример, оние кои се користат [[прекинувачки извор на напојување|прекинувачки извори на напојување]] и [[меѓучестота]]та на [[радиоприемник|радиоприемниците]].
{{среди}}

== Поврзано ==
{{Столбови-список|3|
* [[Вртложни струи]]
* [[Индуктивност]]
* [[Максвелови равенки]]
* [[Проблем на подвижен магнет и проводник]]
* [[Алтернатор]]
* [[Фарадеев парадокс]]
* [[Векторска анализа]]
}}

== Наводи ==
{{наводи}}

== Надворешни врски ==

* [http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/java/electromagneticinduction/index.html A simple interactive Java tutorial on electromagnetic induction] {{Семарх|url=https://web.archive.org/web/20080725021957/http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/java/electromagneticinduction/index.html |date=2008-07-25 }} National High Magnetic Field Laboratory
* [http://www.physics.smu.edu/~vega/em1304/lectures/lect13/lect13_f03.ppt R. Vega ''Induction: Faraday's law and Lenz's law'' - Highly animated lecture] {{Семарх|url=https://web.archive.org/web/20080530092914/http://www.physics.smu.edu/~vega/em1304/lectures/lect13/lect13_f03.ppt |date=2008-05-30 }}
* [http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/HBASE/hframe.html Notes from Physics and Astronomy HyperPhysics at Georgia State University]
* [http://www.learnemc.com/tutorials/Faraday/Faradays_Law.html Faraday's Law for EMC Engineers] {{Семарх|url=https://web.archive.org/web/20130101085616/http://www.learnemc.com/tutorials/Faraday/Faradays_Law.html |date=2013-01-01 }}
* [http://usna.edu/Users/physics/tank/Public/FaradaysLaw.pdf Tankersley and Mosca: ''Introducing Faraday's law''] {{Семарх|url=https://web.archive.org/web/20120617020014/http://usna.edu/Users/physics/tank/Public/FaradaysLaw.pdf |date=2012-06-17 }}
* [http://www.youtube.com/watch?v=nqMnDfNWlLM Lenz's Law at work].
* [http://www.phy.hk/wiki/englishhtm/Induction.htm A free java simulation on motional EMF]
* [http://msdaif.googlepages.com/physics Two videos demonstrating Faraday's and Lenz's laws at EduMation] {{Семарх|url=https://web.archive.org/web/20090830033658/http://msdaif.googlepages.com/physics |date=2009-08-30 }}

{{Нормативна контрола}}

{{DEFAULTSORT:Електромагнетна индукција}}
[[Категорија:Електродинамика]]
[[Категорија:Концепти во физиката]]
[[Категорија:Мајкл Фарадеј]]
[[Категорија:Максвелови равенки]]