Преглед на кодот на Мезон

{{Инфокутија Честичка|caption dead of spin 0 form a [[wikt:nonet|nonet]]|name=Мезон|image=[[File:Meson nonet - spin 0.svg|200px]]|num_types=~140 ([[List of mesons|List]])|composition=[[Composite particle|Composite]]—[[Quark]]s and [[Antiparticle|antiquark]]s|statistics=[[Bosonic]]|generation=|interaction=[[Strong interaction|Strong]], [[Weak interaction|Weak]], [[Electromagnetic]] and [[Gravity]]|particle=|antiparticle=|status=|theorized=[[Hideki Yukawa]] (1935)|discovered=1947|symbol=|mass=From 134.9 MeV/c<sup>2</sup> ({{SubatomicParticle|pion0|link=yes}})<br/>to 9.460 GeV/c<sup>2</sup> ({{SubatomicParticle|Upsilon|link=yes}})|decay_particle=|electric_charge=−1&nbsp;[[elementary charge|e]], 0&nbsp;e, +1&nbsp;e|color_charge=|spin=0, 1|num_spin_states=}} Во [[Честична физика|честичната физика]], '''мезоните''' ( / m i z ɒ n z / или / m ɛ z ɒ n z / ) се [[Хадрон|хадрони,]]  [[Субатомска честичка|субатомски честички]] составени од еден [[кварк]] и еден [[Кварк|антикварк]], врзани заедно со [[Силно заемодејство|силна интеракција]] . Бидејќи мезоните се составени од под-делови на кваркот, тие имаат физичка големина   , особено со пречник од приближно еден [[Femtometer|фемтометар]],<ref>D. Griffiths (2008)</ref> кој е околу 1,2 пати поголеми од големината на [[протон]]от или [[неутрон]]от . Сите мезони се нестабилни, со најдолго  времетрае од само неколку стотинки од микросекунда. Наелектризираните мезони се распаѓаат (понекогаш преку посредувачки честички) за да формираат [[електрон]]и и [[Неутрино|неутрини]] . Ненаелектризираните мезони можат да се распаѓаат на [[фотон]]и. И двете  распаѓања укажуваат дека бојата  повеќе не е одлика на нуспроизводите.

Надвор од јадрото, мезоните се појавуваат во природата само како краткотрајни производи на високоенергетските судири меѓу честички направени од кваркови, како што е [[Космичко зрачење|космичкото зрачење]] (високоенергетски протони и неутрони) и обична материја. Мезоните, исто така, често се произведуваат вештачки во [[циклотрон]]от во судирите на протони, [[антипротон]]и или други честички.

Високо енергетските (помасивни) мезони се создадени моментално при [[Големата експлозија]], но се смета дека денес не играат улога во природата. Меѓутоа, таквите тешки мезони редовно се создаваат во експериментите со [[забрзувач на честички]], со цел да се разбере природата на потешките типови на кваркови кои ги сочинуваат потешките мезони.

Мезоните се дел од фамилијата на [[хадрон]]и и се дефинираат едноставно како честички составени од парен број на кваркови. Други членови на хадронското семејство се [[Baryon|барионите]] : субатомски честички составени од непарен број валентни кваркови (најмалку 3), а некои експерименти покажуваат докази за [[Exotic meson|егзотични мезони]], кои немаат конвенционална валентна содржина на кварк од два кварка (еден кварк и еден антикварк), туку 4 или повеќе.

Бидејќи кварковите имаат спин од 1/2,  разликата во кварковиот број помеѓу мезони и бариони резултира со конвенционалните  мезони со два кварка се [[бозон]]и, додека бариони се [[фермион]]и .

Секој тип мезон има соодветен [[античестичка]] (антимезон) во кој кварковите се заменуваат со нивните соодветни антиквари и обратно. На пример, позитивен [[Пион (честичка)|пион]] ( {{Субатомска честичка|Pion+}} <nowiki></br></nowiki> {{Субатомска честичка|Pion+}} <nowiki></br></nowiki> ) е направен од еден кварк и еден антикварк; и неговата соодветна античестичка, негативниот пион ( {{Субатомска честичка|Pion-}} <nowiki></br></nowiki> {{Субатомска честичка|Pion-}} <nowiki></br></nowiki> ), е направена од еден повисок антикварк и еден понизок кварк.

Бидејќи мезоните се составени од кваркови, тие учествуваат и во [[Слабо заемодејство|слабо]]  и во [[силно заемодејство]]. Мезоните со нето [[електричен набој]] исто така учествуваат во [[Електромагнетизам|електромагнетизмот]] . Мезоните се класифицираат според нивната содржина на кварк, [[Total angular momentum|вкупен аголен момент]], [[Parity (physics)|паритет]] и разни други својства, како што се [[C-parity|C-паритет]] и [[G-parity|G-паритет]] . Иако мезоните не се стабилни, сепак оние со пониска [[Маса (физика)|маса]] се постабилни од помасивните и оттаму полесно се набљудуваат и учат во [[Забрзувач на честички|Забрзувачите на честички]] или во експериментите со [[Космичко зрачење|космички зраци]] . Мезоните се, исто така, обично помалку масивни од барионите, што значи дека тие полесно се произведуваат во експериментите, и со тоа се изложуваат на одредени повисоки енергетски појави многу  полесно отколку барионите. На пример, [[Волшебен кварк|волшебниот кварк]] првпат бил забележан во [[J/ψ meson|J / Psi мезонот]] ( {{Субатомска честичка|J/Psi}} <nowiki></br></nowiki> {{Субатомска честичка|J/Psi}} <nowiki></br></nowiki> ) во 1974 година,<ref>J.J. Aubert ''et al.'' (1974)</ref><ref>J.E. Augustin ''et al.'' (1974)</ref> , а  [[Длабински кварк|длабинскиот кварк]] во [[Upsilon meson|upsilon мезонот]] ( {{Субатомска честичка|Upsilon}} <nowiki></br></nowiki> {{Субатомска честичка|Upsilon}} <nowiki></br></nowiki> ) во 1977 година.<ref>S.W. Herb ''et al.'' (1977)</ref>

== Историјат ==
Од теоретски размислувања, во 1934 година, [[Хидеки Јукава]] <ref>{{Наведена мрежна страница|url=https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1949/press.html|title=Nobel Prize in Physics 1949|year=1949|series=Presentation Speech|publisher=The Noble Foundation}}</ref><ref name="yukawa">H. Yukawa, (1935)</ref> го предвидел постоењето и приближната маса на "мезонот" како носител на [[Јадрена сила|јадрената сила]] што ја [[Атомско јадро|содржат атомските јадра]] . Ако немаше јадрена сила, сите јадра со два или повеќе [[протон]]и ќе летаа одделно поради [[Електромагнетизам|електромагнетно]] одбивање. Јукава ја нарече својата честичка според носителот мезон, од μέσος ''mesos'', [[Старогрчки јазик|грчкиот]] збор за "средно", бидејќи нејзината предвидена маса била помеѓу онаа на електронот и онаа на протонот, која има околу 1.836 &nbsp; пати поголема маса од масата на електронот. Јукава првично ја именувал својата честичка "мезотрон", но бил исправен од страна на физичарот [[Вернер Хајзенберг]] (чиј татко бил професор по грчки јазик на [[University of Munich|Универзитетот во Минхен]] ). Хајзенберг нагласувал дека во грчкиот збор "мезос" не постои "tr".<ref name="mesotron">G. Gamow, (1961)</ref>

Првиот кандидат за мезон на Јукава, сега познат во модерната терминологија како [[Мион|мјуон]], беше откриен во 1936 од [[Карл Дејвид Андерсон]] и други во [[Распаден производ|распаѓачките производи]] при интеракциите на космичките зраци. Mу мезонот ја имаше вистинска маса за да биде носител на Јукава на силна јадрена сила, но во текот на следната деценија, стана јасно дека тоа не е вистинската честичка. На крајот беше откриено дека "музонот" воопшто не учествувал во силната јадрена интеракција, туку се однесувал како тешка верзија на [[електрон]]от и на крајот бил класифициран како лептон како електронот, а не мезон. Физичарите во правењето на овој избор одлучија дека својствата, освен масата на честички, треба да ја контролираат нивната класификација.

Имаше години на доцнење во истражувањето на субатомските честички за време на [[Втора светска војна|Втората светска војна]] (1939-1945), кога повеќето физичари работеле на применети проекти за воени потреби. Кога војната завршила во август &nbsp; 1945 година, многу физичари постепено се враќале на мирнодопски истражувања. Првиот вистински мезон што требало да се открие беше она што подоцна било наречено " [[Пион (честичка)|Пи мезон]] " (или пион). Ова откритие беше направено во 1947 година од страна на [[Сесил Франк Пауел|Сесил Пауел]], [[César Lattes|Цезар Латес]] и [[Giuseppe Occhialini|Џузепе Очијалини]], кои ги испитуваа космичките зраци на [[University of Bristol|Универзитетот во Бристол,]] [[Англија]], врз основа на фотографски филмови поставени во планините Андите. Некои од овие мезони имале приближно иста маса како и веќе познатиот мезон, но се чинеше дека се распаѓаат во неа, водечкиот физичар [[Robert Marshak|Роберт Маршак]]  во 1947 година поставил хипотеза дека тоа всушност е нов и различен мезон. Во текот на следните неколку години, повеќе експерименти покажаа дека пион навистина бил вклучен во силни интеракции. Пион (како [[Virtual particle|виртуелна честичка]] ), исто така, се верува дека е примарен носител на  [[јадрена сила]] во [[Атомско јадро|атомските јадра]] . Други мезони, како што се виртуелните [[Ро-мезон|ро мезони,]] се вклучени и во медијацијата на оваа сила, но во помала мера. По откривањето на пион, на Јукава му беше доделена [[Нобелова награда за физика|Нобеловата награда за физика]] од 1949 [[Нобелова награда за физика|година]] за неговите предвидувања.

Во минатото, зборот ''мезон'' понекогаш се користел за означување на ''кој било'' носител на сила, како што е [[W и Z бозони|"Z <sup>0</sup> мезонот"]], кој е вклучен во медијацијата на [[слабо заемодејство]] .<ref>J. Steinberger, (1998)</ref> Сепак, оваа употреба испадна од употреба, а мезоните сега се дефинирани како честички составени од парови на кваркови и антиквари.

== Преглед ==

=== Спин, орбитален аголен момент и вкупен аголен момент ===

=== Квантни броеви на вкус ===
Беше забележан квантниот број на непознатост ''S'' (да не се меша со спин) беше забележано да  оди нагоре и надолу, заедно со масата на честичките. Колку е повисока масата, толку е помала од непознатоста ( повеќе   S кваркови). Честичките може да бидат опишани со изоспински проекции (поврзани со полнење) и непознатост (маса) .  Како што беа откривани други кваркови, беа направени нови квантни броеви за да имаат сличен опис на унк и udb нонетите. Бидејќи само сличностите u и d се слични, овој опис на масата на честички и полнежот во однос на квантните броеви на изоспинот и вкусот добро функционира само за нокетите изработени од еден u, еден d и еден друг кварк и се распаѓа за останатите nonets ( на пример ucb nonet). Ако сите кваркови ја имаат истата маса, нивното однесување би било наречено ''симетрично'', бидејќи сите тие ќе се однесуваат на ист начин во однос на силната интеракција. Како и да е, со оглед на тоа што кварковите немаат иста маса, тие не комуницираат на ист начин (токму како што електронот сместен во електрично поле ќе забрза повеќе отколку протон сместен во исто поле поради неговата помала маса), и викаме дека  симетријата е   [[Нарушување на симетријата|скршен]]<nowiki/>а .

Беше забележано дека полнежот ( ''Q'' ) е поврзан со изоспинската проекција ( ''I'' <sub>3</sub> ),  [[Baryon number|барионскиот број]] ( ''B'' ) и квантните броеви на вкусот ( ''S'', ''C'', ''B'' &#x2032;, ''T'' ) со [[Gell-Mann–Nishijima formula|формулата на Gell-Mann-Nishiyima]] :<ref name="Wong">S.S.M Wong (1998)</ref>

: <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mstyle displaystyle="true" scriptlevel="0"><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><msub><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mn> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mn></mrow></msub><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mfrac><mn> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mn><mn> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mn></mfrac></mrow><mo stretchy="false"> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><msup><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi class="MJX-variant" mathvariant="normal"> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi></mrow></msup><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mi> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mi><mo stretchy="false"> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo><mo> <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </mo></mstyle></mrow> </math><math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math>  <math>Q=I_3+\frac{1}{2}(B+S+C+B^\prime+T),</math> </img> <span></span>

каде што ''S,'' ''C,'' ''B'' &#x2032; и ''Т'' претставуваат [[Strangeness|непознатост]], [[Charm (quantum number)|шарм]], [[Bottomness|дно]] и [[Topness|врв]] на квантните броеви , соодветно. Тие се поврзани со бројот на непознати, шарм, дно и врв кваркови и антикварк според следните релации:

: <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mstyle displaystyle="true" scriptlevel="0"><mi> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mi><mo> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo><mo> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo><mo stretchy="false"> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo><msub><mi> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mi></mrow></msub><mo> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo><msub><mi> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mover><mi> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mi><mo stretchy="false"> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo></mover></mrow></mrow></msub><mo stretchy="false"> <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </mo></mstyle></mrow> </math><math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math>  <math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math> </img> <span></span> 
: <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mstyle displaystyle="true" scriptlevel="0"><mi> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mi><mo> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo><mo> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo><mo stretchy="false"> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo><msub><mi> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mi></mrow></msub><mo> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo><msub><mi> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mover><mi> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mi><mo stretchy="false"> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo></mover></mrow></mrow></msub><mo stretchy="false"> <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </mo></mstyle></mrow> </math><math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math>  <math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math> </img> <span></span> 
: <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mstyle displaystyle="true" scriptlevel="0"><msup><mi> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi class="MJX-variant" mathvariant="normal"> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi></mrow></msup><mo> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo><mo> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo><mo stretchy="false"> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo><msub><mi> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi></mrow></msub><mo> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo><msub><mi> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mover><mi> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mi><mo stretchy="false"> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo></mover></mrow></mrow></msub><mo stretchy="false"> <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </mo></mstyle></mrow> </math><math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math>  <math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math> </img> <span></span> 
: <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mstyle displaystyle="true" scriptlevel="0"><mi> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mi><mo> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo><mo> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo><mo stretchy="false"> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo><msub><mi> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mi> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mi></mrow></msub><mo> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo><msub><mi> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mi><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mrow class="MJX-TeXAtom-ORD"><mover><mi> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mi><mo stretchy="false"> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo></mover></mrow></mrow></msub><mo stretchy="false"> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo><mo> <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </mo></mstyle></mrow> </math><math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math>  <math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math> </img> <span></span>

што значи дека формулата на Gell-Mann-Nijijima е еквивалентна на изразот на полнеж во однос на содржината на кварк:

== Класификација ==
Мезоните се класифицираат во групи според нивниот [[Isospin|изоспин]] ( ''I'' ), [[Total angular momentum|вкупниот аголен момент]] ( ''J'' ), [[Parity (physics)|паритетот]] ( ''P'' ), [[G-parity|G-паритетот]] ( ''G'' ) или [[C-parity|C-паритетот]] ( ''C'' ) кога е применливо, и содржината на [[кварк]] (q). Правилата за класификација се дефинирани од страна на [[Particle Data Group|Групата за податоци на честички]] и се прилично збунувачки.<ref name="PDGMesonsymbols">C. Amsler ''et al.'' (2008): [http://pdg.lbl.gov/2008/reviews/namingrpp.pdf Naming scheme for hadrons]</ref> Правилата се претставени подолу, во табеларна форма заради поедноставување.

=== Видови на мезони ===
Мезоните се класифицираат во типови според нивните спин конфигурации. На некои специфични конфигурации им се дадени посебни имиња врз основа на математичките својства на нивната спин-конфигурација.

=== Номенклатура ===

[[Категорија:Мезони| ]]
[[Категорија:Страници со застарена синтакса за слики]]
[[Категорија:Страници со непрегледан превод]]